@guoxs
2016-01-14T09:18:19.000000Z
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材料力学
主要任务
材料力学研究的最重要任务,就是研究材料在受载过程中变形和断裂的规律。
目的:在保证构件满足安全性要求的前提下,以最经济的代价合理设计构件尺寸、形状,选择适宜的材料,提供必要的理论基础、计算方法与实验技术
其它任务
建立试验分析及数值分析的方法
发展新原理、新方法,适应科学技术的发展
① 材料力学是随生产的发展而建立的关于强度、刚度和稳定性计算的经验及理论
② 生产实践推动材料力学的发展
③ 材料力学、科学理论指导生产实践
④ 生产实践反过来检验材料力学的理论
连续性假设
(1)物体在整个体积内充满了物资而毫无空隙,结构是密实的;
(2)变形后固体仍保持其连续性,在弹性变形范围内无空隙、密实连续(几何相容条件)
均匀性假设
认为物体的力学性能是均匀的,即内部各体积单元的力学性能均相同,均能代表整个物体的力学性能。
各向同性假设
认为材料沿各个方向的力学性能是相同的
两个限制条件(大多数情况下在该条件下进行研究)
意义:
以均匀、连续、各向同性的可变形固体作为构件材料的力学模型,是理想化的力学模型,误差是绝对的,但使理论研究成为可能,而且基于该模型进行计算所得结果的精度,在多数情况下属工程计算的允许范围
轴向拉伸或轴向压缩
: 主要变形为长度的改变剪切
: 一对相距很近、大小相同、指向相反的横向外力(F)扭转
: 一对转向相反、作用面垂直于直杆轴线的外力偶(力矩Me)平面弯曲
: 一对转向相反、作用面在杆件的纵向平面(包含杆轴线在内的平面)内的外力偶轴向拉压的变形特点:杆的变形主要是轴向伸缩
外力
:指由其他物体施加的力或由物体本身的质量引起的力
外力的正负号取决于所建立的坐标系,与坐标轴同向为正、反向为负
外力分类
按外力作用的方式
分布力
:如油缸内壁的压力,水坝受到的水压力等均为分布力集中力
:若外力作用面积远小于物体表面的尺寸,可作为作用于一点的集中力。如火车轮对钢轨的压力等按时间
内力
:指在外力作用下物体内各个部分之间的作用力----可理解为材料颗粒之间因相对位置改变而产生的相互作用力
内力指由外力作用所引起的、物体内部相邻部分之间分布内力系的合成(即:附加内力)
求内力的方法 —— 截面法
内力的正负号根据规定,不同变形的内力有不同的规定
应力
:指受力杆件某一横截面上一点处的内力集度(内力分布的密集程度)
平均应力
:某范围内单位面积上内力的平均集度
一点的应力
:当面积趋于零时,平均应力的大小和方向都将趋于一定极限,得到 应力总量P 可以分解成:
应力的基本特征:
① 必须明确截面及点的位置;相应地,讨论应力时要(A) 既要指明截面;(B)也要指明点
② 是矢量,既有数值大小(包括有关的单位),又有方向
正应力
:拉为正(离开截面为正),压为负(指向截面为负)
切应力
:顺时针为正;逆时针为负③ 单位:Pa(帕)和MPa(兆帕) ;1 Mpa =106 Pa
④ 截面上各点应力与微分面积dA的乘积的合成为该截面上的内力( 即:Fs.dA求积分 )
应力集中: 杆件截面骤然变化(或几何外形局部不规则)而引起的应力局部骤然增大的现象
由塑性材料制成的杆件,在静荷载下可不考虑应力集中的影响。 而在静载荷作用下,应力集中对脆性材料的影响严重。
在动载下,塑性和脆性材料均需考虑应力集中。
截面法
研究杆件的内力时,必须用一平面将构件假想地截开成为两段,使内力暴露出来,然后研究其中一段的平衡,求得内力的大小和方向。
截面法是求构件内力的基本方法,一般可分为三个步骤为:截开、代替和平衡(常称:“截”、“弃”、“代”、“平”)。
轴力
: 杆的轴线重合,即垂直于横截面并通过其形心的作用力。轴力正负号规定:拉为正、压为负
轴力图
以平行于杆轴线的坐标表示横截面的位置,以垂直与杆轴线的坐标轴表示轴力的大小,将杆件横截面轴力的变化用图线表示出来。这种图线称为轴力图。
特点:
例题:已知 F1= 10 kN;F2 = 20 kN;F3 = 35 kN;F4 = 25kN;试画出图示杆件的轴力图。
四要素: 填充表示截面、正负表示方向、数值大小、对应段位置
平面假设
: 假设原为平面的横截面在杆变形后仍为平面 —— 推出:横截面上各点处的正应力都相等
正应力σ和轴力FN 同号。即拉应力为正,压应力为负
公式的应用条件:1)直杆、2)杆的截面无突变、3)截面离载荷作用点有一定的距离。
圣维南(Saint-Venant)原理
:外力作用于杆端的方式不同,只在距杆端距离不大于横向尺寸的范围内影响较大,以外区域影响较小,可忽略不计
最大轴力所在的横截面称为危险截面
危险截面上的正应力称为最大工作应力
计算与横截面成α角任一斜截面上的应力
斜截面上正应力和切应力的正负规定:
正应力:拉应力为正,压应力为负;
切应力:绕研究对象顺时针转动为正,反之为负。
通过某一点的所有不同方位截面上应力的全部情况,称为该点处的应力状态
如果一点处的应力状态由其横截面上的正应力即可完全确定,这样的应力状态称为单轴应力状态
线应变
: 每单位长度的伸长(或缩短),称为线应变,并用记号ε表示。
符号:拉伸(+),压缩(-)
适用范围:均匀变形。
纵向变形(轴向伸长或缩短)
胡克定律
实验表明,在比例极限(弹性形变范围
)内,杆的轴向变形Δl与外力F及杆长l成正比,与横截面积A成反比。
弹性模量E代表材料抵抗弹性变形的能力
弹性模量E的数值由材料本身的性能确定,故因材料而异
弹性模量E的数值不能计算得到,必须通过实验测定
EA —— 杆件的抗拉伸(压缩)刚度。对于长度相等且受力相同的拉杆,其拉伸刚度越大则拉杆的变形越小。
胡克定律的变形
应变能
: 伴随着弹性变形的增减而改变的能量。
力F对此位移所作的功可以从F与△L的关系图线下的面积来计算:
应变能密度
: 单位体积内所积蓄的应变能 力学性能
:材料在外力作用下在变形、破坏方面的特性。都要通过实(试)验来测定
关键试验条件:
上述条件下所测得的力学性能为常温、静荷载下材料拉伸(压缩)力学性能
万能试验机
:是用来使试样发生变形(伸长或缩短)和测定试样的抗力(即内力)的。变形仪
:是用来量测试样变形的.将微小的变形放大,能在所需的精度范围内量测试样的变形。低碳钢试件的拉伸图及其力学性能
应力-应变曲线或σ-ε曲线
四个阶段
1、弹性阶段ob
—— 材料的比例极限:a点是符合胡克定律的最高限应力;
—— 材料的弹性极限:b点是卸载后不发生塑性变形的极限应力。
实际区别不大,统称弹性极限
2、屈服阶段bc
屈服高限:最高点应力(加载速度等很多因素对其影响大)
屈服低限:最低点应力(较稳定)
—— 屈服极限:屈服低限。此时出现的变形,是不可恢复的塑性变形。在试样表面将可看到大约与轴线成45°方向的条纹,是由材料沿试样的最大切应力面发生滑移而出现的,称为滑移线。
3、强化阶段ce
—— 强度极限:取试样名义应力的最大值。常称为材料的拉伸强度
在强化阶段中试样的变形主要是塑性变形,所以要比在弹性阶段内试样的变形大得多。横向尺寸明显变小
4、局部变形阶段ef
对于低碳钢而言,极限应力及是衡量材料强度的重要指标
若在强化阶段中停止加载,并逐渐卸除荷载,则可看到,在这一过程中荷载与试样的伸长之间遵循直线关系,该直线与弹性阶段内的直线Oα近乎平行。卸载时荷载与伸长量之间遵照直线关系的规律称为材料的卸载规律。
强化阶段中,试样变形包括弹性变形△le和塑性变形△lp两部分,在卸载过程中,弹性变形逐渐消失,只留下塑性变形。
若对试样预先施加轴向拉力,使之达到强化阶段,然后卸载,则当再加荷载时,试样在线弹性范围内所能承受的最大荷载将增大,而试样所能经受的塑性变形降低。这一现象称为材料的冷作硬化。
若试样拉伸至强化阶段后卸载,经过一段时间后再受拉,则其线弹性范围的最大荷载还有所提高,这种现象称为冷作时效。
影响冷作时效的两个因素:
1、卸载后至加载的时间间隔
2、式样所处温度试样拉断后,弹性变形消失,塑性变形保留,试样的长度由 l 变为 l1,横截面积原为 A ,断口处的最小横截面积为 A1
δ ≧5% 的材料,称作塑性材料;
δ <5% 的材料,称作脆性材料。
名义屈服极限
: 无明显屈服阶段的,规定以塑性应变 = 0.2% 所对应的应力作为名义屈服极限(即屈服强度),记作
低碳钢压缩
低碳钢压缩时的弹性模量E、屈服极限σs都与拉伸时大致相同
屈服阶段后,试件越压越扁,横截面面积不断增大,试件不可能被压断,因此得不到压缩时的强度极限
塑性材料和脆性材料对比
塑性材料 | 脆性材料 |
---|---|
断裂时的变形较大 | 断裂前的变形较小 |
塑性指标(伸长率和断面收缩率)较高,抗拉断的能力较好 | 塑性指标较低 |
强度指标是屈服极限 | 强度指标是强度极限 |
拉伸和压缩时的屈服极限值相同 | 拉伸强度远低于压缩强度 |
但是,材料是塑性的还是脆性的,随材料所处的温度、应变率、应力状态等条件的变化而不同。
极限应力
:材料力学中,将材料的两个强度指标(屈服点应力,针对塑性材料)和(拉伸强度,针对脆性材料)统称为极限应力,并用σ_u表示。
为确保拉(压)杆不至于因强度不足而破坏,杆件的最大工作应力 应小于材料的极限应力
拉压杆的强度条件
许可应力:规定最大工作应力σmax为极限应力σu的若干分之一,并称之为材料在拉伸(压缩)时的许用应力,以[σ]表示
① 强度校核 (判断构件是否破坏)
对于塑性材料,因显著塑性变形时影响正常工作,故取屈服应力 (屈服极限)为极限应力,即: 或
对于脆性材料,由于它直到破坏为止都不会产生明显的塑性变形,只有在断裂才伤失正常工作能力,应取拉伸(压缩)强度 (强度极限)为极限应力
② 设计截面 (构件截面多大时,才不会破坏)